Tack för att du besöker Naturen. Webbläsarversionen du använder har begränsat stöd för CSS. För den bästa upplevelsen rekommenderar vi att du använder en nyare version av webbläsaren (eller stänger av kompatibilitetsläget i Internet Explorer). Samtidigt, för att säkerställa fortsatt support, kommer vi att visa webbplatser utan stilar och JavaScript.
De magnetiska egenskaperna hos SrFe12O19 (SFO) hård hexaferrit styrs av det komplexa förhållandet mellan dess mikrostruktur, vilket bestämmer deras relevans för permanentmagnetapplikationer. Välj en grupp av SFO-nanopartiklar erhållna genom sol-gel spontan förbränningssyntes och utför en djupgående strukturell röntgenpulverdiffraktion (XRPD) karakterisering genom G(L) linjeprofilanalys. Den erhållna kristallitstorleksfördelningen avslöjar det uppenbara beroendet av storleken längs [001]-riktningen av syntesmetoden, vilket leder till bildningen av flagiga kristalliter. Dessutom bestämdes storleken på SFO-nanopartiklar genom transmissionselektronmikroskopi (TEM) analys, och det genomsnittliga antalet kristalliter i partiklarna uppskattades. Dessa resultat har utvärderats för att illustrera bildandet av enstaka domäntillstånd under det kritiska värdet, och aktiveringsvolymen härleds från tidsberoende magnetiseringsmätningar, som syftar till att belysa den omvända magnetiseringsprocessen för hårda magnetiska material.
Magnetiska material i nanoskala har stor vetenskaplig och teknisk betydelse, eftersom deras magnetiska egenskaper uppvisar signifikant olika beteenden jämfört med deras volymstorlek, vilket ger nya perspektiv och tillämpningar1,2,3,4. Bland nanostrukturerade material har M-typ hexaferrit SrFe12O19 (SFO) blivit en attraktiv kandidat för permanentmagnetapplikationer5. Faktum är att under de senaste åren har mycket forskning gjorts för att anpassa SFO-baserade material på nanoskala genom en mängd olika syntes- och bearbetningsmetoder för att optimera storlek, morfologi och magnetiska egenskaper6,7,8. Dessutom har den fått stor uppmärksamhet i forskning och utveckling av utbyteskopplingssystem9,10. Dess höga magnetokristallina anisotropi (K = 0,35 MJ/m3) orienterad längs c-axeln av dess hexagonala gitter 11,12 är ett direkt resultat av den komplexa korrelationen mellan magnetism och kristallstruktur, kristalliter och kornstorlek, morfologi och textur. Därför är kontroll av ovanstående egenskaper grunden för att uppfylla specifika krav. Figur 1 illustrerar den typiska hexagonala rymdgruppen P63/mmc för SFO13 och det plan som motsvarar reflektionen av linjeprofilanalysstudien.
Bland de relaterade egenskaperna för reduktion av ferromagnetisk partikelstorlek leder bildandet av ett enda domäntillstånd under det kritiska värdet till en ökning av magnetisk anisotropi (på grund av ett högre förhållande mellan ytarea och volym), vilket leder till ett koercitivt fält14,15. Det breda området under den kritiska dimensionen (DC) i hårda material (typiskt värde är ca 1 µm), och definieras av den så kallade koherenta storleken (DCOH)16: detta hänvisar till den minsta volymmetoden för avmagnetisering i den koherenta storleken (DCOH), uttryckt som aktiveringsvolymen (VACT) 14. Som visas i figur 2, även om kristallstorleken är mindre än DC, kan inversionsprocessen vara inkonsekvent. I nanopartikelkomponenter (NP) beror den kritiska volymen av reversering på den magnetiska viskositeten (S), och dess magnetfältsberoende ger viktig information om kopplingsprocessen för NP-magnetisering17,18.
Ovan: Schematiskt diagram över utvecklingen av koercitivfältet med partikelstorlek, som visar motsvarande magnetiseringsomkastningsprocess (anpassad från 15). SPS, SD och MD står för superparamagnetiskt tillstånd, singeldomän respektive multidomän; DCOH och DC används för koherensdiameter respektive kritisk diameter. Nederst: Skisser av partiklar av olika storlekar, som visar tillväxten av kristalliter från enkristall till polykristallin.
Men på nanoskalan har nya komplexa aspekter också introducerats, såsom stark magnetisk interaktion mellan partiklar, storleksfördelning, partikelform, ytstörning och riktningen för den lätta magnetiseringsaxeln, vilket alla gör analysen mer utmanande19, 20 . Dessa element påverkar avsevärt energibarriärfördelningen och förtjänar noggrant övervägande, och påverkar därmed magnetiseringsomkastningsläget. På grundval av detta är det särskilt viktigt att korrekt förstå korrelationen mellan den magnetiska volymen och den fysiska nanostrukturerade hexaferriten av M-typ SrFe12O19. Därför, som ett modellsystem, använde vi en uppsättning SFO: er framställda av en bottom-up sol-gel-metod och genomförde nyligen forskning. De tidigare resultaten indikerar att storleken på kristalliterna ligger i nanometerintervallet, och det, tillsammans med formen på kristalliterna, beror på vilken värmebehandling som används. Dessutom beror kristalliniteten hos sådana prover på syntesmetoden, och mer detaljerad analys krävs för att klargöra förhållandet mellan kristalliter och partikelstorlek. För att avslöja detta samband, genom transmissionselektronmikroskopi (TEM)-analys kombinerat med Rietveld-metoden och linjeprofilanalys av hög statistisk röntgenpulverdiffraktion, analyserades kristallmikrostrukturparametrarna (dvs. kristalliter och partikelstorlek, form) noggrant. . XRPD) läge. Strukturell karakterisering syftar till att bestämma de anisotropa egenskaperna hos de erhållna nanokristalliterna och att bevisa genomförbarheten av linjeprofilanalys som en robust teknik för att karakterisera toppbreddning till nanoskalan av (ferrit)material. Det har visat sig att den volymvägda kristallitstorleksfördelningen G(L) starkt beror på den kristallografiska riktningen. I detta arbete visar vi att kompletterande tekniker verkligen behövs för att exakt extrahera storleksrelaterade parametrar för att korrekt beskriva strukturen och magnetiska egenskaperna hos sådana pulverprover. Processen med omvänd magnetisering studerades också för att klargöra förhållandet mellan morfologiska strukturegenskaper och magnetiskt beteende.
Rietveld-analys av röntgenpulverdiffraktionsdata (XRPD) visar att kristallitstorleken längs c-axeln kan justeras genom lämplig värmebehandling. Det visar specifikt att toppbreddningen som observerats i vårt prov sannolikt beror på den anisotropa kristallitformen. Dessutom, överensstämmelsen mellan medeldiametern analyserad av Rietveld och Williamson-Hall-diagrammet (
Ljusfältets TEM-bilder av (a) SFOA, (b) SFOB och (c) SFOC visar att de är sammansatta av partiklar med en plattliknande form. Motsvarande storleksfördelningar visas i panelens histogram (df).
Som vi också har märkt i den tidigare analysen bildar kristalliterna i det verkliga pulverprovet ett polydisperst system. Eftersom röntgenmetoden är mycket känslig för det koherenta spridningsblocket krävs en grundlig analys av pulverdiffraktionsdata för att beskriva de fina nanostrukturerna. Här diskuteras storleken på kristalliterna genom karakteriseringen av den volymvägda kristallitstorleksfördelningsfunktionen G(L)23, vilket kan tolkas som sannolikhetstätheten för att hitta kristalliter av antagen form och storlek, och dess vikt är proportionell mot det. Volym, i det analyserade provet. Med en prismatisk kristallitform kan den genomsnittliga volymvägda kristallitstorleken (genomsnittlig sidolängd i riktningarna [100], [110] och [001]) beräknas. Därför valde vi alla tre SFO-prover med olika partikelstorlekar i form av anisotropa flingor (se referens 6) för att utvärdera effektiviteten av denna procedur för att erhålla exakt kristallitstorleksfördelning av material i nanoskala. För att utvärdera den anisotropa orienteringen av ferritkristalliterna utfördes linjeprofilanalys på XRPD-data för de utvalda topparna. De testade SFO-proverna innehöll inte bekväm (ren) högre ordningsdiffraktion från samma uppsättning kristallplan, så det var omöjligt att separera linjebreddningsbidraget från storleken och distorsionen. Samtidigt är det mer sannolikt att den observerade breddningen av diffraktionslinjerna beror på storlekseffekten, och den genomsnittliga kristallitformen verifieras genom analys av flera linjer. Figur 4 jämför den volymvägda kristallitstorleksfördelningsfunktionen G(L) längs den definierade kristallografiska riktningen. Den typiska formen av kristallitstorleksfördelning är lognormalfördelning. En egenskap hos alla erhållna storleksfördelningar är deras unimodalitet. I de flesta fall kan denna fördelning tillskrivas någon definierad partikelbildningsprocess. Skillnaden mellan den genomsnittliga beräknade storleken för den valda toppen och värdet som extraherats från Rietveld-förfiningen ligger inom ett acceptabelt intervall (med tanke på att instrumentkalibreringsprocedurerna är olika mellan dessa metoder) och är densamma som från motsvarande uppsättning plan av Debye Den erhållna medelstorleken överensstämmer med Scherrer-ekvationen, som visas i tabell 2. Trenden för volymmedelkristallitstorleken för de två olika modelleringsteknikerna är mycket lika, och avvikelsen för den absoluta storleken är mycket liten. Även om det kan finnas meningsskiljaktigheter med Rietveld, till exempel i fallet med (110) reflektion av SFOB, kan det vara relaterat till korrekt bestämning av bakgrunden på båda sidor av den valda reflektionen på ett avstånd av 1 grad 2θ i varje riktning. Ändå bekräftar den utmärkta överensstämmelsen mellan de två teknikerna metodens relevans. Från analysen av toppbreddning är det uppenbart att storleken längs [001] har ett specifikt beroende av syntesmetoden, vilket resulterar i bildningen av flagiga kristalliter i SFO6,21 syntetiserad av sol-gel. Denna funktion öppnar vägen för användningen av denna metod för att designa nanokristaller med föredragna former. Som vi alla vet är den komplexa kristallstrukturen hos SFO (som visas i figur 1) kärnan i det ferromagnetiska beteendet hos SFO12, så form- och storleksegenskaperna kan justeras för att optimera designen av provet för applikationer (som permanent magnetrelaterad). Vi påpekar att kristallitstorleksanalys är ett kraftfullt sätt att beskriva anisotropin av kristallitformer, och ytterligare stärker de tidigare erhållna resultaten.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) SFOC-vald reflektion (100), (110), (004) volymvägd kristallitstorleksfördelning G(L).
För att utvärdera effektiviteten av proceduren för att erhålla den exakta kristallitstorleksfördelningen av nanopulvermaterial och applicera den på komplexa nanostrukturer, som visas i figur 5, har vi verifierat att denna metod är effektiv i nanokompositmaterial (nominella värden). Höljens noggrannhet är sammansatt av SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w %). Dessa resultat överensstämmer helt med Rietveld-analysen (se bildtexten i figur 5 för jämförelse), och jämfört med enfassystemet kan SFO-nanokristaller framhäva en mer plattliknande morfologi. Dessa resultat förväntas tillämpa denna linjeprofilanalys på mer komplexa system där flera olika kristallfaser kan överlappa varandra utan att förlora information om sina respektive strukturer.
Den volymvägda kristallitstorleksfördelningen G(L) av utvalda reflektioner av SFO ((100), (004)) och CFO (111) i nanokompositer; för jämförelse är motsvarande Rietveld-analysvärden 70(7), 45(6) och 67(5) nm6.
Som visas i figur 2 är bestämningen av storleken på den magnetiska domänen och den korrekta uppskattningen av den fysiska volymen grunden för att beskriva sådana komplexa system och för en tydlig förståelse av interaktionen och strukturell ordning mellan magnetiska partiklar. Nyligen har det magnetiska beteendet hos SFO-prover studerats i detalj, med särskild uppmärksamhet på magnetiseringsprocessens omkastning, för att studera den irreversibla komponenten av magnetisk känslighet (χirr) (Figur S3 är ett exempel på SFOC)6. För att få en djupare förståelse av magnetiseringsreverseringsmekanismen i detta ferritbaserade nanosystem, utförde vi en magnetisk relaxationsmätning i det omvända fältet (HREV) efter mättnad i en given riktning. Betrakta \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (se figur 6 och kompletterande material för mer detaljer) och erhåll sedan aktiveringsvolymen (VACT). Eftersom den kan definieras som den minsta volymen material som kan vändas koherent i en händelse, representerar denna parameter den "magnetiska" volymen som är involverad i reverseringsprocessen. Vårt VACT-värde (se tabell S3) motsvarar en sfär med en diameter på cirka 30 nm, definierad som den koherenta diametern (DCOH), som beskriver den övre gränsen för systemets magnetiseringsomkastning genom koherent rotation. Även om det finns en enorm skillnad i den fysiska volymen av partiklar (SFOA är 10 gånger större än SFOC), är dessa värden ganska konstanta och små, vilket indikerar att magnetiseringsreverseringsmekanismen för alla system förblir densamma (i överensstämmelse med vad vi hävdar) är systemet med en enda domän) 24 . I slutändan har VACT en mycket mindre fysisk volym än XRPD och TEM-analys (VXRD och VTEM i Tabell S3). Därför kan vi dra slutsatsen att växlingsprocessen inte bara sker genom koherent rotation. Observera att resultaten som erhålls genom att använda olika magnetometrar (Figur S4) ger ganska liknande DCOH-värden. I detta avseende är det mycket viktigt att definiera den kritiska diametern för en enstaka domänpartikel (DC) för att bestämma den mest rimliga reverseringsprocessen. Enligt vår analys (se tilläggsmaterial) kan vi dra slutsatsen att den erhållna VACT involverar en inkoherent rotationsmekanism, eftersom DC (~0,8 µm) är mycket långt från DC (~0,8 µm) för våra partiklar, det vill säga bildandet av domänväggar är inte Då fick starkt stöd och fick en enda domänkonfiguration. Detta resultat kan förklaras av bildandet av interaktionsdomänen25, 26. Vi antar att en enda kristallit deltar i en interaktionsdomän, som sträcker sig till sammankopplade partiklar på grund av den heterogena mikrostrukturen hos dessa material27,28. Även om röntgenmetoder endast är känsliga för den fina mikrostrukturen i domäner (mikrokristaller), ger magnetiska relaxationsmätningar bevis på komplexa fenomen som kan uppstå i nanostrukturerade SFO:er. Genom att optimera nanometerstorleken på SFO-kornen är det därför möjligt att förhindra byte till multidomäninversionsprocessen, och därigenom bibehålla den höga koercitiviteten hos dessa material.
(a) Den tidsberoende magnetiseringskurvan för SFOC uppmätt vid olika omvända fält-HREV-värden efter mättnad vid -5 T och 300 K (indikeras bredvid experimentdata) (magnetisering normaliseras enligt provets vikt); för tydlighetens skull, Insatsen visar experimentella data för 0,65 T-fält (svart cirkel), som har den bästa passformen (röd linje) (magnetisering är normaliserad till det initiala värdet M0 = M(t0)); (b) den motsvarande magnetiska viskositeten (S) är inversen av SFOC A-funktionen av fältet (linjen är en guide för ögat); (c) ett aktiveringsmekanismschema med fysisk/magnetisk längdskaladetaljer.
Generellt sett kan magnetiseringsreversering ske genom en serie lokala processer, såsom kärnbildning i domänväggen, fortplantning och stiftning och lossning. När det gäller ferritpartiklar med en domän är aktiveringsmekanismen kärnbildningsförmedlad och triggas av en magnetiseringsförändring som är mindre än den totala magnetiska omkastningsvolymen (som visas i figur 6c)29.
Gapet mellan den kritiska magnetismen och den fysiska diametern innebär att det inkoherenta läget är en samtidig händelse av magnetisk domänomkastning, vilket kan bero på materialinhomogeniteter och ytojämnheter, som blir korrelerade när partikelstorleken ökar med 25, vilket resulterar i en avvikelse från enhetligt magnetiseringstillstånd.
Därför kan vi dra slutsatsen att i detta system är magnetiseringsprocessen mycket komplicerad, och ansträngningarna att minska storleken i nanometerskalan spelar en nyckelroll i interaktionen mellan ferritens mikrostruktur och magnetismen. .
Att förstå det komplexa förhållandet mellan struktur, form och magnetism är grunden för att designa och utveckla framtida applikationer. Linjeprofilanalysen av det valda XRPD-mönstret av SrFe12O19 bekräftade den anisotropa formen av nanokristallerna som erhållits med vår syntesmetod. I kombination med TEM-analys bevisades den polykristallina naturen hos denna partikel, och det bekräftades därefter att storleken på SFO:n som utforskades i detta arbete var lägre än den kritiska enstaka domändiametern, trots bevis på kristallittillväxt. På grundval av detta föreslår vi en irreversibel magnetiseringsprocess baserad på bildandet av en interaktionsdomän som består av sammankopplade kristalliter. Våra resultat bevisar den nära korrelationen mellan partikelmorfologi, kristallstruktur och kristallitstorlek som finns på nanometernivå. Denna studie syftar till att klargöra omvändningsmagnetiseringsprocessen för hårda nanostrukturerade magnetiska material och bestämma rollen för mikrostrukturegenskaper i det resulterande magnetiska beteendet.
Proverna syntetiserades med användning av citronsyra som kelatbildare/bränsle enligt sol-gel-spontanförbränningsmetoden, rapporterad i referens 6. Syntesförhållandena optimerades för att erhålla tre olika storlekar av prover (SFOA, SFOB, SFOC), som var erhålls genom lämpliga glödgningsbehandlingar vid olika temperaturer (1000, 900 respektive 800°C). Tabell S1 sammanfattar de magnetiska egenskaperna och finner att de är relativt lika. Nanokompositen SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 viktprocent framställdes också på liknande sätt.
Diffraktionsmönstret mättes med användning av CuKa-strålning (λ = 1,5418 Å) på Bruker D8-pulverdiffraktometern, och detektorns spaltbredd sattes till 0,2 mm. Använd en VANTEC-räknare för att samla in data inom 2θ-intervallet 10-140°. Temperaturen under dataregistrering hölls vid 23 ± 1 °C. Reflexionen mäts med steg-och-skanningsteknik, och steglängden för alla testprover är 0,013° (2theta); det maximala toppvärdet för mätavståndet är -2,5 och + 2,5° (2theta). För varje topp beräknas totalt 106 kvanta, medan det för svansen finns cirka 3000 kvanter. Flera experimentella toppar (separerade eller delvis överlappade) valdes ut för ytterligare simultan analys: (100), (110) och (004), som inträffade vid Bragg-vinkeln nära Bragg-vinkeln för SFO-registreringslinjen. Den experimentella intensiteten korrigerades för Lorentz-polarisationsfaktorn och bakgrunden togs bort med en antagen linjär förändring. NIST-standarden LaB6 (NIST 660b) användes för att kalibrera instrumentet och spektral breddning. Använd LWL (Louer-Weigel-Louboutin) deconvolution metod 30,31 för att erhålla rena diffraktionslinjer. Denna metod är implementerad i profilanalysprogrammet PROFIT-software32. Från anpassningen av provets uppmätta intensitetsdata och standarden med pseudo Voigt-funktionen extraheras motsvarande korrekta linjekontur f(x). Storleksfördelningsfunktionen G(L) bestäms från f(x) genom att följa proceduren som presenteras i referens 23. För mer information, se tilläggsmaterialet. Som ett komplement till linjeprofilanalysen används FULLPROF-programmet för att utföra Rietveld-analys på XRPD-data (detaljer finns i Maltoni et al. 6). Kort sagt, i Rietveld-modellen beskrivs diffraktionstopparna av den modifierade Thompson-Cox-Hastings pseudo Voigt-funktionen. LeBail-förfining av data utfördes på NIST LaB6 660b-standarden för att illustrera instrumentets bidrag till toppbreddning. Enligt den beräknade FWHM (full bredd vid halva toppintensiteten) kan Debye-Scherrer-ekvationen användas för att beräkna den volymvägda medelstorleken för den koherenta spridningskristallina domänen:
Där λ är röntgenstrålningens våglängd, K är formfaktorn (0,8-1,2, vanligtvis lika med 0,9), och θ är Bragg-vinkeln. Detta gäller: den valda reflektionen, motsvarande uppsättning plan och hela mönstret (10-90°).
Dessutom användes ett Philips CM200-mikroskop som arbetar vid 200 kV och utrustat med en LaB6-filament för TEM-analys för att få information om partikelmorfologi och storleksfördelning.
Magnetiseringsrelaxationsmätning utförs av två olika instrument: Physical Property Measurement System (PPMS) från Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), utrustad med 9 T supraledande magnet, och MicroSense Model 10 VSM med elektromagnet. Fältet är 2 T, provet är mättat i fältet (μ0HMAX:-5 T respektive 2 T för varje instrument), och sedan appliceras det omvända fältet (HREV) för att föra in provet i omkopplingsområdet (nära HC) ), och sedan registreras magnetiseringsavfallet som en funktion av tiden över 60 minuter. Mätningen utförs vid 300 K. Motsvarande aktiveringsvolym utvärderas utifrån de mätvärden som beskrivs i tilläggsmaterialet.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Magnetiska störningar i nanostrukturerade material. I den nya magnetiska nanostrukturen 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. och Nordblad, P. Kollektivt magnetiskt beteende. I den nya trenden med nanopartikelmagnetism, sidorna 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Magnetisk avslappning i fina partikelsystem. Progress in Chemical Physics, s. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ, etc. Nanomagneternas nya struktur och fysik (inbjudna). J. Application Physics 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. etc. Tematisk granskning: framstegen och utsikterna för tillämpningar av hårda hexaferrit permanentmagneter. J. Physics. D. Ansök till fysik (2020).
Maltoni, P. etc. Genom att optimera syntesen och magnetiska egenskaperna hos SrFe12O19 nanokristaller används dubbla magnetiska nanokompositer som permanentmagneter. J. Physics. D. Ansök till Physics 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. etc. Förtydliga sambandet mellan nanopartikelmorfologi, kärn-/magnetisk struktur och de magnetiska egenskaperna hos sintrade SrFe12O19-magneter. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. etc. Optimera de magnetiska egenskaperna hos hårda och mjuka material för framställning av utbytesfjäder permanentmagneter. J. Physics. D. Ansök till Physics 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. etc. Justera de magnetiska egenskaperna hos hård-mjuka SrFe12O19/CoFe2O4 nanostrukturer genom sammansättning/faskoppling. J. Physics. Chemistry C 125, 5927–5936 (2021).
Maltoni, P. etc. Utforska den magnetiska och magnetiska kopplingen av SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4 nanokompositer. J. Mag. Mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Hexagonala ferriter: En översikt över syntesen, prestanda och tillämpningen av hexaferritkeramik. Redigera. alma mater. vetenskap. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D-visualiseringssystem för elektronisk och strukturell analys. J. Applied Process Crystallography 41, 653–658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Magnetisk interaktion. Frontiers in Nanoscience, s. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. etc. Korrelationen mellan storleken/domänstrukturen hos högkristallina Fe3O4 nanopartiklar och magnetiska egenskaper. vetenskap. Ombud 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Magnetiska och magnetiska material. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. et al. Magnetisk interaktion i kiseldioxidbelagda nanoporösa komponenter av CoFe2O4 nanopartiklar med kubisk magnetisk anisotropi. Nanotechnology 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Begränsningar av magnetiska inspelningsmedia överväganden. J. Mag. Mag. alma mater. 200, 616-633 (1999).
Lavorato, GC etc. Den magnetiska interaktionen och energibarriären i kärna/skal dubbla magnetiska nanopartiklar förbättras. J. Physics. Chemistry C 119, 15755–15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Magnetiska egenskaper hos nanopartiklar: bortom påverkan av partikelstorlek. Kemi en euro. J. 15, 7822–7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Förbättra magnetiska egenskaper genom att kontrollera morfologin hos SrFe12O19 nanokristaller. vetenskap. Ombud 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. och Eliceiri, K. NIH Bild till ImageJ: 25 år av bildanalys. A. Nat. Metod 9, 676–682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Jämnhet och giltighet av kristallitstorleksfördelning i röntgenprofilanalys. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM, etc. Magnetisk viskositet och mikrostruktur: partikelstorleksberoende av aktiveringsvolym. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. och Laureti, S. i magnetisk inspelning med ultrahög densitet. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanostrukturer och filmmagnetiseringsreversering. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Utveckling av interaktionsdomänen i en strukturerad finkornig Nd2Fe14B-magnet. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Storleksberoende magnetisk härdning i CoFe2O4 nanopartiklar: effekten av ytans spinnlutning. J. Physics. D. Ansök till Physics 53, 504004 (2020).
Posttid: 2021-11-11
